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第五百四十九章:换一种聚变方式!

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X’,那么在维持等离子体运行的基础上,从反应堆中引导出来的能量,就是‘输出Y’。

而Y-X的差值,就是所谓的Q值。

只有当Q值等于一的时候,反应堆才能不需要外界的能量输入,依靠自身的聚变反应来维持稳定。

而Q值超过1,则代表值反应堆可以向外面输出能量,Q值越高,输出的能量也就越高。

但由于目前的科技,发电站并不能对核聚变产生的能量进行 100%的转化,理论上来讲能达到40%至50%就非常了不起了,破晓聚变堆使用了磁流体机组+传统热机也就达到了73%而已。

再加上其他的各种损耗,粗略的进行估算,Q值等于2.5的时候,可控核聚变就可以“保本”,即投入的‘钱’和发电产出的‘钱’平衡了。

只是显而易见的是,光是“保本”是不行的,考虑到庞大的基础设施以及后续的维护成本,科学家普遍认为,可控核聚变的“Q值”至少要大于50,才能算是真正实现了可控核聚变技术。

而破晓聚变装置的Q值,超过三位数。

这也是徐川当初选择托卡马克装置作为目标的原因,托卡马克装置的内部温度更高,反应堆腔室规整,能容纳的氘氚等离子体更多,产生的Q值会更大。

听着徐川提出的这个问题,梁曲思索了一下,回道:“提升聚变的温度或许可以解决这个问题?”

徐川点了点头,道:“这的确是一个办法,可以考虑。不过提升温度,对于仿星器来说,一方面难度较大,另一方面可能有点治标不治本。”

“环形磁场中的带电粒子一般需要沿环运动多圈才能连接底部和顶部,从而进行有效地中和电荷积累。但这一点对仿星器很不利,仿星器的各种形态的线圈数目非常多且极不规则,会形成大量局部磁镜。”

“而磁镜是可以在一定程度上约束带电粒子的,这将导致一些粒子被“捕获”在局部磁镜中,无法完整地完成环向运动,也就不能消除磁场曲率和磁场梯度带来的漂移,进而导致粒子损失。”

“特别是用于加热其它粒子的高能离子,由于碰撞频率很低,一旦被局域磁镜捕获就几乎逃不出来,损失很快。这对于聚变堆的自持加热(聚变反应产生的3.5 MeV氦原子核加热氘和氚)是极为重要的。”

梁曲提出的建议的确可行,因为温度越高,粒子的活跃性就越高,越是活跃,产生的碰撞几率就越大。

但他更多思索的,


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